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Théorème : La densité du flux de particules autour d’un corps isolé est proportionnelle à la racine carrée de la masse et inverse au carré de la distance au barycentre du corps. ρfM = Ks M1/2 / R2.
Théorème : Dans un couple binaire stabilisé isolé, les corps en orbite ont à leur barycentre commun, un rapport des densités des flux gravitationnels qui est égal au rapport de la racine carré de leur masse. ρf1 /ρf2= M11/2 /M21/2
Introduction Dans les chapitres précédents nous avons vu que le flux gravitationnel entoure toutes les masses et tourbillonne selon les lois de Kepler. Le flux du vide est constitué de mer de particules ELM, qui par leur mouvement, produisent des forces de dépression et de trainée créant ainsi la gravitation. Plusieurs recherches ont cours depuis que l’anomalie «flyby» est apparue Une accélération non expliquée est subit par plusieurs sondes spatiales : Galileo, Cassini, NEAR, Rosetta et Messenger. (84)
La plupart des chercheurs désignent la matière noire comme principale responsable de l’anomalie. La preuve que la matière noire ou flux de matière non visible dans le vide existe à des densités variables est aussi analysée dans les études sur l’anomalie «flyby».
Le fdv du Soleil est en rotation suivant les lois de Kepler et les lois des gaz parfait, une planète subit plusieurs forces dont la force de trainée variant en fonction de la vitesse relative de la planète dans le courant du flux gravitationnel.
Dans ce chapitre je montre une relation de proportionnalité de la masse centrale M avec la masse volumique du flux gravitationnel rfM et de sa décroissance avec la distance carré R2 : ρfM = Ks M1/2 / R2.
Plus la distance carrée est grande, plus la masse volumique du flux propre à la masse centrale diminue, la force de dépression gravitationnelle diminuant au même rythme. Cette nouvelle expression nous permet de calculer l’accélération gravitationnelle avec la relation unissant la masse volumique du flux de la masse centrale ρfM, à la distance R : g = G M / R2 = G/Ks2 ρfM2 R2
L’équilibre de deux corps en orbites gravitationnelles s’établit à une distance du barycentre lorsque les densités des flux rf permettent d’obtenir la condition de stabilité :
M1 ρf22 = m2 ρf12
Calcul de la densité du flux gravitationnel Le calcul du barycentre nous donne un équilibre qui dépend de la densité des corps r1 et r2 dans le fdv R1 = Ks M21/2 / r1 R2 = Ks M11/2 / r2 M1 r12 R12 = M2 r22 R22
Le flux suit la loi de positionnement des corps, ce qui se transpose en tenant compte que la densité du flux rf diminue avec la distance, tandis que pour un corps en couple, la distance diminue lorsque la densité du corps ro augmente, ce qui nous donne la relation : ro1 = rf1 R1 ro2 = rf2 R2 R2 = ro2 / rf2
Dans un couple stable, un corps de densité ro2 se positionne sur une orbite de rayon R2 selon R2 = Ks M11/2 / ro2. La densité du flux pf2 décroit lorsque la distance augmente rf2 = ro2 / R2 en s’éloignant du corps M1 qui le produit : R2 = Ks M11/2 / ro2 R2 = Ks M11/2 / (rf2 R2)
ρf2 = Ks M11/2 /R22 rf2 est la densité du flux produite par la masse principale M1 à la distance R2 du corps secondaire.
Le barycentre selon la densité des corps ro en orbite : M1 ro12 R12 = M2 ro22 R22 Devient le barycentre selon la densité du flux rf en remplaçant ro22 par (pf2 R2)2 : M1 rf12 R14 = M2 rf22 R24 Pour deux corps en orbite stable entre eux, il y a équilibre, lorsque les produits de la densité au carré du flux gravitationnel en rotation rf (généré par la masse M) fois la distance au barycentre R à la puissance 4, sont égaux.
En divisant les deux expressions nous obtenons :
rf12 R12 /r o12= rf22 R22 /ro22 rf1 R1 /ro1= rf2 R2 /ro2
ro2 rf1 R1 = ro1 rf2 R2
Pour un même corps de densité ro2, plus le rayon R2 diminue (par exemple lors d’un choc), plus la densité du flux pf2 le faisant tourner devient forte et plus la vitesse du flux augmente (V2 R2 est constant). La vitesse du corps augmente. Ainsi par cette interaction au flux, le corps reprend sa position originale d’équilibre.
La constante dans un système d’astre en couple : Ksoleil = Ks Msoleil1/2 = r2 R2 = constante. Comme po2 = pf2 R2 Donc, la constante pour le système solaire devient Ksoleil = rfM2 R22 = constante. La densité du flux gravitationnel de la Masse du Soleil à la distance du corps en orbite stabilisé rfM2 diminue avec le carré de la distance R22.
Calcul de la densité du flux et calcul de l’équilibre du flux du Soleil rfM avec le flux des planètes rfm à la distance au barycentre de stabilité Rs :
La densité du fdv d’un corps en orbite stable décroit avec la distance selon 1/R2, proportionnellement à la force d’attraction gravitationnelle. Ksoleil est un coefficient de densité du flux gravitationnel rfM à 1 mètre. Coefficient solaire de stabilité orbitale par la densité rfM. Ksoleil = Ks Msoleil1/2 Ksoleil = rfM Rs2 Ksoleil = ρf2 Rs22 = constante.
rf2 est la densité du flux produite par la masse principale M1 (le Soleil) à la distance R2 du corps secondaire (la planète).
rfM2 R22 = Ks M11/2 R24 = M1 Ks1/2 / rfM22 R14 = M2 Ks1/2 / rfm12
M1 rf12 R14 = M2 rf22 R24 (Les distances sont à R1 et R2 du barycentre pour le calcul des pf)
Forces d’attraction et densités V22 Rs = G M1 V2 Rs1/2 = G1/2 M1/2 M11/2 = ρfM2 R22 / Ks = V2 Rs1/2 / G1/2 ρfM2 R22 = V Rs1/2 Ks/G1/2 ρfM2 = V2 / (R22 Rs1/2) Ks/G1/2 ρfM22 = V22 / (R24 Rs) Ks2 /G V22 Rs = ρfM22 Rs2 R24 G/Ks2 = G M1 a = g = V22 / Rs = ρfM22 R24 G/Ks2 = G M1 / Rs2 Force d’attraction par dépression FdM2 par le flux gravitationnel rfM de la masse M sur le corps 2. FdM2 = m2 V22/R2 (révolution est autour du barycentre au rayon R2) Fdm1 = M1 V12/R1
FdM2 = G/Ks2 m2 ρfM22 R24 = G M m / Rs2 Fdm1 = G/Ks2 M1 ρfm12 R14 = G M m / Rs2
Par ces égalités de dépressions, les distances R1 et R2 des corps au barycentre et les densités volumiques ρfm1 et ρfM2 , nous permettent de trouver la stabilité des orbites à l’égalité des produits : M1 rfm12 R14 = M2 rfM22 R24
Les forces de dépressions d’un corps sur l’autre sont égales à la stabilité. FdM2 = Fdm1 = G/Ks2 m rfM22 R24 = G/Ks2 M rfm12 R14
Avec la densité volumique de l’objet ro ro2 = pf2 R2 FdM2 = G/Ks2 m2 ro22 R22 = G M m / Rs2 Fdm1 = G/Ks2 M1 ro12 R12 = G M m / Rs2
FdM2 = Fdm1 = G/Ks2 m2 ro22 R22 = G/Ks2 M1 ro12 R12
Calcul de la condition d’équilibre selon la masse du corps et la densité du flux M1 rf22 = m2 rf12
MTerre ρfLuneR2 = mLune ρfTerreR2 Deux corps sur des orbites binaires sont stabilisés et animés par les révolutions des flux, provenant des corps opposés. Les flux ont des densités rfmR et rfMR diminuées par la distance carrée R2 entre les corps M1 et m2. À l’équilibre, les produits de la masse avec la densité volumique du flux au carré, déplaçant le corps, sont égaux.
Calcul de la densité du flux gravitationnel
Graphique logarithmique des masses volumiques du fdv aux distances choisies correspondant aux orbites des planètes du système solaire.
Toute proportion gardée, la température dilate ou contracte les gaz, le fdv proche du Soleil pour mercure se dilate et change sa dynamique pour le froid sidéral de Saturne et Neptune. Inversement le fdv se densifie. Les calculs sont faits sans tenir compte de la température des corps en présence. La température des corps change la densité du fdv et modifie son action.
La constante de stabilité Universelle Ks selon la densité du flux Ks = Masse Volumique Planète * Rayon orbite / Mcentrale1/2 Ks = Densité du flux * Rayon orbite2 / Mcentrale1/2
Ks = roM Rs / M1/2 Ks = rfM Rs2 /M1/2 Ks = rfMSoleil Rs2/ M1/2
Calcul de la densité du flux gravitationnel: rfM = roM / Rs rfM = Ks M1/2/Rs2 La constante solaire : Ksoleil = Ks M1/2 = rfMSoleil Rs2
Calcul de la la masse selon la densité volumique du flux gravitationnel et la densité du corps en orbite stabilisée Pour deux corps isolés en orbites stabilisées de masse M1 et M2 et de Rayon au barycentre R1 et R2 nous avons :
R22 = Ks M11/2 / rf2
M1= (ro2 R2 / Ks)2 M1= (ro2 /Ks)2 Ks M11/2 / rf2 M1= (ro2 /Ks)4 Ks2 / rf22
ρo est la masse volumique de l’objet en orbite stabilisée. ρf2 est la densité volumique du flux gravitationnel au rayon au barycentre de l’orbite stable du corps en orbite.
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